a为控制体表面面积矢量；

v为控制体体积。

同时考虑气体稳定流动，再假设速度、能量在激波截面上是均匀的。

便有csv·daca。

随后徐云把截面态联立在了一起，准备继续推导下去。

然而半分钟后。

徐云忽然眉头一皱，嘴里啧了一声，轻轻摇了头：

“不行，要是这样拟合的话，就没法继续计算了.”

结果话音刚落。

徐云的耳边忽然传来了一道声音：

“韩立同志，为什么没法继续计算？”

“？”

徐云顿时一怔，顺势朝发声者看去。

转过头后。

发现数算小组的那位被叫做什么“大于”的圆脸中年人，不知何时已经来到了自己身边。

徐云见状扫了眼正在低头计算的钱五师，压低声音解释道：

“大于同志，这不是很明显吗？”

“激波后的温度高于激波产生前，压力间断性地急剧上升，扩散段的方程显然是算不出来的。”

说罢。

徐云便摇了摇头，准备试着思考另一种方法。

然而令他有些意外的是。

圆脸中年人闻言后没有再说话，而是同样低头拿着笔和纸写了起来。

徐云见状也不再说什么，继续做起了思考。

过了大概三四分钟。

中年人忽然将算纸递到了徐云面前，说道：

“韩立同志，你看看这个。”

徐云这会儿还处在思路断档期，被人反复打搅，心中多少还是有些想法的。

反感谈不上。

但不耐烦肯定有点儿。

毕竟这可是后世的2023年都已经形成定式的准公理，在徐云看来没太多讨论的必要。

不过出于对这个时代先辈的敬重，徐云还是决定先帮忙这位同志找出问题，给他简单的上上一课。

结果在看到算纸内容的第一时间。

徐云便顿时瞳孔一缩。

只见此时此刻。

算纸上赫然写着一段推导：

已知d/u(k+1)ma2u/2+(k1)ma2u

以及ypd/pu^1/2

对以上二方程进行联立，建立二维柱坐标下的可压缩粘性气体的连续性方程、n-s方程、能量方程和气体状态方程

通过变式可知，截面态会在扩散段后半段中逐渐增大，引入气体边界层影响后可得最终式

fcvtcvvdb+csv(vn)da

“？？？？？？”

看着面前的计算结果。

徐云在内心激烈震动的同时。

下意识问了一句话：

“大于同志，你怎么称呼？——我是问你的全名。”

“你说我啊？”

名叫大于的圆脸中年人闻言扶了扶眼镜，很是憨厚的笑着说道：

“我叫于敏.嗳，韩立同志你怎么摔下去了？”